注:本篇中的“轨道”名词均指代数中的概念,而非物理概念
Shankar_ch.10
P249 direct product的定义就是笛卡尔积(笛卡尔积的对象是两个集合)加一个代数运算
至于为何有(10.1.10),得先在新的直积空间中定义元素的加法运算以及标量乘运算(书中没讲,但如何定义是显然的),然后再推出线性……
把原来Hilbert空间中的算符提升(promote)到一个更“大”的直积Hilbert空间中,则需要平凡的扩充:
对上述的扩充方法加以推广,定义两个“小”空间的算符的直积为“大”空间中的算符,如式10.1.14,这样上式就写为
Ex 10.1.1
(1) 类似于“无公共数码的轮换可交换”。数学验证只要假设一个态然后按照算符直积的定义代入即可
(2)
(3)
其中最后一步用了直积的线性性质
(4) 只需用
以及(1)中可交换的结论即可
Ex 10.1.2
(1) 第一行为例:
第一个位置
第二个位置(第四个位置同理)
第三个位置
(2) 同(1)
(3) (1)乘(2)略,另一种方法:
其余略
其实想验证的矩阵形式就是(不限于二维)可以用Ex 10.1.1 (1)的结论,直接证明两个算符一样:
Ex.10.1.3
(1) 在经典的poisson括号情形,令取遍,取遍,例如(其余情况类似,略):
由于此时
因此量子化后为:
抛弃原来的等等,以为新的标准,利用对易子定义的postulate II得出的表达式……
这样就回到了P254的class A,分解成,得出两个本征方程形如10.1.28
(2) 直接量子化为:
在坐标空间中
代入:
即为,而的部分显然也是一致的
Ex 10.2.1
典型的分离变数法,假设,代入……果然成功,因此分解成三个一样的一维方程
Ex 10.2.2
(1) 同理分成,分离变量法,假设因此:
拆解成两个一维的方程后,按照原先的讨论即得
(2) 由于原来的一维(x)的情形就有结论正负交替,在为偶时,波函数为偶函数,为奇时波函数为奇函数。这样,一旦为偶,要么奇加奇,要么偶加偶,对应的两个波函数乘积一定是偶函数;一旦为奇,一定是奇加偶,两个波函数乘积一定是奇函数
(3) isotropic指“各向同性”
此处代表,因此(参考P195)
极坐标就是:
显然,在时,有的许多种组合,,共种方法,取遍所有简并可能
Ex 10.2.3
(1) 因为可以分离变量,所以完全同上题
(2) parity 指“宇称”,当为偶时,要么奇+奇+偶,要么偶+偶+偶,因此相乘后波函数是偶宇称;当为奇时,一定是奇+偶+偶,因此相乘后波函数是奇宇称
前4个态即,下面角标数组代表,参考P195
改写为球坐标:
采用隔板法,当为时,其实就是个小球,插入两张隔板的问题(允许隔板塞入两端或同一个位置),因此个空,若两隔板插到同一个位置,共种,若插到不同位置,共,相加即为答案(当然在二维的公式基础上拓展而来更易想到,即,但是在更高维时就涉及平方和、立方和…不如隔板法好计算)
10.3 notes
P262的逻辑我感觉有些问题(也可能是英文理解造成的):
Shankar先假设与是两个态,张成了简并的二维空间(两个态不同,线性无关),然后加上“对换后变为常数倍”的约束,推导出只能取(线性相关,是同一个态)的结论,前后矛盾。实际上,书中先说两者应看成same state vector,但却又用了两者线性组合的形式表达了本征空间中的向量,这一点就很奇怪
因此我参考了Cohen书的14章,其中ABC三节就基本回答了这个问题:核心是区分“物理态”与“数学态”(前者理解成state,后者理解成ket)。对数学态分析时,人为给粒子标号,可以使用与的形式,认为两者“不同”,其线性组合表示所有可能的数学态
但回到物理问题,真实的物理态只有一个,难道所有这些数学态都能表示这一个物理态吗(交换简并)?答案是不行,“交换简并”会带来灾难
那该如何从这么多的数学态中找出正确的那一个?答案是引入“对称性假设”作为约束
对称性假设:体系含全同粒子时,只有态空间中的某些右矢可以描述真实物理状态,这些物理右矢对于粒子的对换而言,要么完全对称,要么完全反对称
遵循该假设,就消除了“对称简并”(即多个“数学态”对应一个“物理态”)的情况,下面是我认为比较好的体系化的理解:
对于个全同粒子体系,若有一个数学态可在数学上(给各个粒子标号后)描述体系的状态,那么由各种变换组成的群(也就是元对称群,阶为,记为)可以施加在上,生成各种新的数学态,分别代表各种标号的粒子互换后的结果,引用“群在集合上的作用”的语言,这些新的数学态组成的轨道!
记轨道中的元素张成的空间为,对称算符的本征空间为,反对称算符(其中在是奇置换时取,偶置换时取)的本征空间为,由于与都是自伴的投影算子,因此本征空间也就是值域,且都是的子空间
对轨道上的任意元素作用投影算子,有:
上述两式表明不论取哪种,在作用(或)后都相同了,即“投影到对称空间或反对称空间中后,态只有一个(共线)”,等价于“对称空间或反对称空间都是一维的”,这个结论记为引理
对称性假设要求真实态要么对称,要么反对称,为从各个数学态中找到真实态,我们要做的是先建立起,再找出(或)这个子空间。但是,会不会因为子空间是大于一维的,以至于还是不能确定成一个态呢?引理告诉我们不会!这样,就唯一确定了一个态。(至于是取还是,则根据是Boson还是Fermion确定)
(Cohen 14章的C 3.a小节提供了上述步骤的具体操作套路)
回到Shankar,注意里面的符号实际上代表Cohen中的,已经是对称态了,与注意区分
一个曾经困惑我的问题:
:美国实验室里有一个势阱,含有一个处于基态的电子,中国实验室里同样的势阱中也有一个处于同样的基态的电子,它们怎么能同时存在?
:这个问题现在看来很搞笑,一方面,可以解释称都已经说了“美国”和“中国”,说明两个电子可区分(虽然实际上不能);另一方面更好的解释是,题干中的两个电子根本没有处在相同的态,因为它们对算符的测量值就不同!题面中“处于同样的基态”的说法实际上是误导性的。原因在于,这里的基态指的是“考虑局域的势阱建模,对这个模型而言的基态”。但一旦把两个粒子当成全同粒子考量,当然不能用局域模型,而是得把中美实验室都放进模型中,采用包含两者的模型,这样两者处的态就不一样了。总之,要用Pauli不相容,至少也要让两个Fermion处在相同的位置呀
P273 注:此处的取值应当按照奇偶置换理解,如果对标号粒子的一个置换可以表示成奇/偶数个对换的乘积,则称为奇/偶置换。由于对换改变排列逆序数的奇偶性,因此奇/偶置换就是使逆序数奇偶性改变/不变的置换
P274上方 在认为两个可分时就把波函数写成因式乘积的形式,这就是解pde时就熟悉的分离变数法
Ex 10.3.1
本题就是修改表达式,使得
两者能放到一个统一的表达式中去,实际上调整一下分母的系数就行(需默认都是标准态),让两者不等时系数仍然是,相等时系数为:
Ex 10.3.2
(按照Cohen中的理解做本题)从表达出各个数学态开始,即,先给粒子标号为,然后某一个可能的态就是(表示在,在),下面对这个态作用3元对称群,得到6个结果(轨道含6个元素),该6者张成数学上的,下面从这个空间中找出唯一的那个真实态:
据boson知,应当作用对称算子,只取中的部分:
再把该向量归一化即可,结果为:
Ex 10.3.3
(1) 三个空,每一个都可填三个态,
(本题仍按照上题同样的理解)
为回到一般的全同粒子问题,先把三个态确定下来:,,,,,,,,,,这就是所有数学态的雏形(代表系)。例如对作用3元对称群,就能得到“一个粒子在a,一个粒子在b,一个粒子在c”这一情形对应的所有数学态;对作用3元对称群,就能得到“两个粒子在a,一个粒子在b”这一情形对应的所有数学态……
(2) bosons,答案为代表系中元素的个数:10
因为如刚才所述,各种情况都被一个代表了。所在轨道构成的数学空间,会在对称算子的作用后派出一个真实态(对称算子作用下没有派不出真实态的情况)因此有几个,就有几个真实态
(3) fermions,同上个段落,唯一变的是“反对称算子”替代“对称算子”,这带来一个后果:有些数学空间,在反对称算子的作用后派不出一个真实态(因为作用后变零),这导致和bosons相比,fermions得到的真实态少很多,事实上只有能派出一个真实态,其他都没有,因此答案为1
当然,本题根本不需这么多讨论,对于fermions,根据不相容原理立马能看出答案是1(只不过,如果(2)(3)问还要写出各个真实态的表达式的话,就要如上述讨论一样了)
Ex 10.3.4
根据5.2.17c式,对一个粒子而言。此处由于可分离变量,因此
情形一只能,测得两个粒子在同一个态,这说明不可能是fermions,只能是
情形二,一个2一个1,如果两次观察不是同个情景,那fermions或bosons都有可能,或;若第二次观察是和1同一批粒子,那就只取前者
Ex 10.3.5
(1) 是自伴的:
(上式第二个等号来自直积中元素内积的定义)以及
(上式第一个等号来自伴随的定义),两个式子一模一样,说明与的矩阵元素一模一样,所以自伴
由于自伴,特征值为实数,而且满足恒成立,易知本征值
(2)
因此中的元素在作用下乘1,中的元素在作用下乘-1
(3)
而任何态都可以用坐标空间的基展开,然后也满足,因此得证
再类似验证一下的幂次和等也满足该等式,这样推广到任何可用幂级数表示的函数(收敛域内部)就没问题了
(4) (实际上就是,两者可交换的意思,有点像正规化子、共轭的概念)由于(3)中已经得出结论,用对称的替换上式的,自然得出结论。此外,由于,与可交换,那么的多项式乃至级数也和可交换,证毕
这样在作用后,再考察其关于的本征值,和先作用,再作用一样,假设一开始就处于反对称态:
说明仍处于的本征值为-1的本征空间(反对称),不变
Ex 10.3.6
复合物都是由基本粒子构成,基本粒子都已经划分为boson或fermion后,复合物也一定是二者之一:由偶数个fermions构成的总体,在两个复合物粒子对换后,内部有偶数个对换,排序的奇偶性不变,因此乘,总体是boson;由奇数个fermions构成的总体,在两个复合物粒子对换后,内部有奇数个对换,排序的奇偶性改变,乘,总体是fermion